與速度對偶的角速度系公式

2021-08-30 04:41:45 字數 2608 閱讀 5681

與速度所對偶的物理量是角速度.

設角速度為ω=d

θd

t\displaystyle \omega=\frac \theta} t}

ω=dtdθ

​,則角速度的改變量可以由α=d

ωd

t\displaystyle \alpha = \frac \omega} t}

α=dtdω

​給出,稱其為角加速度.

可以發現x=θ

r,v=

ωr,a

rx=\theta r,v=\omega r,a= \alpha r

x=θr,v

=ωr,

a=αr

的關係,兩者在不考慮r

rr的情況下就是完全等同的.

所以以下式子自然成立:

\omega&=\omega_0+\alpha t\\ \omega_t-\omega_0&=2\alpha(\theta_t-\theta_0)\\ \displaystyle \theta-\theta_0& \displaystyle =\omega_0 t+\frac\alpha t^2\\ \displaystyle \theta-\theta_0& \displaystyle =\omega_t t-\frac\alpha t^2 \end \right.

⎩⎪⎪⎪⎪⎨

⎪⎪⎪⎪

⎧​ωω

t​−ω

0​θ−

θ0​θ

−θ0​

​=ω0

​+αt

=2α(

θt​−

θ0​)

=ω0​

t+21

​αt2

=ωt​

t−21

​αt2

​ 設m ⃗=

r⃗×f

⃗\vec=\vec\times \vec

m=r×

f,稱其為力矩.

通過右手定則,我們發現力f

⃗\vec

f對m⃗

\vec

m的疊加只與力的作用方向有關.相同時鐘方向的力矩正向疊加,相反的則相消.那麼很容易由此知道相互作用力的力矩代數和為零.因此剛體內力矩為零,這與質點系的結論類似.

由牛頓第二定律,也能推出力矩和角加速度的關係.取剛體一質量微元d

m\mathrm m

dm,m i=

rifi

t=ri

2dmα

m_i=r_if_=r_i^2 \mathrm m \alpha

mi​=ri

​fit

​=ri

2​dm

α.求和得m=α

∫r2d

mm=\alpha \int r^2 \mathrmm

m=α∫r2

dm.命j =∫

r2dm

j=\int r^2 \mathrm m

j=∫r2d

m為轉動慣量,則m=j

αm=j\alpha

m=jα

,可以知道這在角速度系中具有質量的地位.

從而動量也有其對偶量,定義角動量公式為l=j

ωl=j\omega

l=jω

,那麼l=r

⃗×p⃗

l=\vec\times \vec

l=r×p​

(注意m=r

⃗×f⃗

m=\vec\times \vec

m=r×

f)也成立.

注意到m=j

dωdt

\displaystyle m=j\frac \omega} t}

m=jdtd

ω​,得∫ md

t=jδ

ω\int m \mathrm t=j\delta \omega

∫mdt=j

δω,定義左式為角衝量.事實上j

jj會連續變化,並且∫md

t=δ(

)\int m \mathrm t=\delta (j\omega)

∫mdt=δ

(jω)

也成立,得到乙個物理關係:當轉軸一定時,作用在物體的衝量矩等於角動量的增量.

若外力矩為零,我們知道左側為零,於是δj=

0\delta j=0

δj=0

,從而j

jj始終為一常量.我們稱這種現象為角動量守恆.

另外在功能關係上,也有同樣的對偶性.

\displaystyle w=& \displaystyle \int m(\theta)\mathrm\theta\\ p=& m\theta\\ e_k=&\displaystyle \fracj\omega^2\\ w=&\displaystyle \fracj\omega^2_t-\displaystyle \fracj\omega^2_0\\ \end \right.

⎩⎪⎪⎪⎪⎪

⎪⎨⎪⎪

⎪⎪⎪⎪

⎧​w=

p=ek

​=w=

​∫m(

θ)dθ

mθ21

​jω2

21​j

ωt2​

−21​

jω02

​​

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