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我們看圖1：
圖1的左圖中，我們看到電源部分由電源電動勢e和電源內阻r0構成。
當電源向負載電阻輸出電流時，按串聯電路的原則—電流處處相等，我們很容易知道，一定有
成立。我們把u=ir叫做路端電壓。
圖1的右圖叫做電源的伏安特性曲線。我們看到，這條曲線其實是一條斜線。左邊的a點對應於電流為零的狀態，此時路端電壓u=e；右邊的b點對應於某電流i下的路端電壓ux，我們看到它與e相比，下降了一定的高度，這個下降值其實就是電源內阻上的壓降。
這就是電壓源。
如果電壓源的內阻等於零，那麼它就叫做理想電壓源。理想電壓源輸出的路端電壓值恆等於電源電動勢，且與輸出電流的大小無關。
我們看圖2：
圖2的左圖是電流源電路，右圖是電流源的伏安特性曲線。注意到電流源的內阻很大，並且與電流源電流併聯。
如果電流源的內阻為無窮大，則此電流源被稱為理想電流源。
明白了電壓源與電流源後，我們來看看實際電源是怎麼回事。
我們看圖3：
圖3中，如果我們能把電阻rk變成自動可調，並且把調節量與路端電壓u的改變量關聯起來，我們就能設計出真正的電壓源。
我們來看圖4，看一款最簡單的穩壓電源是如何工作的：
我們先看圖4的電源部分：變壓器的次級交流電壓是u2，經過整流濾波後，電容c1兩端以及電晶體集電極電壓uc為1.2u2。
我們知道，整流後得到的電壓不是很穩定，它既會受到交流電源電壓的影響，也會受到輸出負載變化的影響。
圖4中我們看到了穩壓二極體dw，它產生的電壓ub是穩定電壓。
現在，我們把著眼點放在電晶體t上。
我們知道，電晶體發射極到基極之間是正向二極體，二極體正嚮導通時的電壓為0.6v，因此電晶體發射極電壓
。由於ub是穩定的，因此ue當然也是穩定的。ue其實就是輸出電壓，可見負載電阻rfz兩端的電壓當然也是穩定的。
現在我們來看電源電壓uc、電晶體集射電壓uce和負載電壓ufz之間的關係：
。我們發現，這裡的uce就相當於電阻rk上的電壓：當輸出電流ie加大時，負載電阻rfz上的電壓有上公升的趨勢，則uce也呈現上公升趨勢，於是把rfz上的電壓給降下來；反過來，如果輸出電流ie減小時，uce也呈現減小的趨勢，繼而把rfz上的電壓給公升起來。見圖5：
圖5的左側是電晶體的特性曲線。注意到每一條曲線分支，集電極電流ic與集射電壓uce的關係是單調遞增的。又因為發射極電流ie近似等於集電極電流ic，由此我們就可以得到上述的判斷。
其實，從原理就能看出，只要穩壓二極體的電壓是穩定的，則電晶體基極電壓ub也是穩定的，電晶體的發射極電壓ue當然也是穩定的。
熟悉模電的人肯定一眼就能看出，這個電路就是電晶體共集電極電路，也叫做射極跟隨器。它的輸入端在基極與集電極之間，輸出在發射極與集電極之間。它不具有電壓放大功能，但具有電流放大功能。在實用中，一般用作阻抗變換，以及穩壓電源的調整管。
我們已經知道，電流源輸出的是電流，而普通電源是電壓源，顯見兩者不是一回事。因此，我們可以先下結論：電流源與普通電源毫無關係。
電流源的電路結構是利用電晶體共基極電路來實現的。
圖7中，右側我們看到了電晶體電路。注意到電晶體的基極電壓是恆定的。
例如圖中穩壓二極體的穩定電壓是6v，於是電晶體基極電壓為：
，可見基極電壓是常數。
我們知道電晶體基極到發射極的電壓為0.6v，於是電晶體發射極的電壓為：
，也是常數。
我們知道電晶體的集電極電流約等於發射極電流，因此此恆流源的電流is為：
，看得出來，此電流是恆定的。
那麼恆流源會存在什麼問題？很簡單，如果負載電阻rc加大，則
當然也加大。一旦此電壓接近電源電壓，則恆流源將失效。
可見，恆流源從本質上來講是由電壓源轉換來的。這一點，我們可以通過電路分析中的電源轉換計算看得很清楚。
我們看圖8：
恆流源中的電晶體是按共基極電路接線的，它的特點是曲線非常平坦，正好滿足恆流源的特性。
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